(деформационные колебания ОН '>) =935- 945 см”1 и валент - ные С-О колебания =1710 см”1). Можно предположить наличие алициклических систем по полосам 1045-1090 см-1, Серия полос отражает связи типа Й2=СН2 ( =890, 1640 см), типа СЯ^К2 = СНЙз ( =865 см-1) и типа СН=СН2 (980, 1465 см-1). Полоса 1390 см-1 вероятнее всего соответствует деформационным и валентным колебанием С-Н в группах СН2 и СНд. Содержание всех этих компонентов, судя по переменной интенсивности полос поглощения, непостоянное. Устанавливается целый ряд определенных различий в конфигурации ИК-спектров прозрачного и непрозрачного фарфо - ровидного янтаря. Так, в спектрах непрозрачного янтаря усложняется появлением небольшого сателлита конфигурация полосы поглощения 1460 см-1, снижается интенсивность полосы 1390 см-1, исчезает полоса 1135 см'1, снижается почти до полного исчезновения интенсивность полосы 1090 см'1 и она сдвигается немного в длинноволновую область ( до 1095 см”1), заметно увеличивается интенсивность полос 1045 и 890 см-1, полоса 825 см-1 почти исчезает, но становится более интенсивной полоса 800 см”1. Вообще в интервале 90’0-800 см-1 конфигурация ИК-спектра непрозрачных образцов упрощается за счет исчезновения серии небольших полос. Анализируя направленность этих изменений можно заметить, что снижается интенсивность полос деформационных и валентных колебаний С-Н в группах СН2 и СН3, а увеличивается интенсивность полос различных непредельных связей. Полосы поглощения кислородных соединений почти не меняют интенсивности. По особенностям ИК-спектров выделяются, следовательно разности янтаря, очень сходные с соответствующими разностями, выделенными С.В.Савкевичем и Г.Н.Попковой ( 23) для смол Хатангской впадины. Первая - прозрачный янтарь- близкая к первому типу С.С.Савкевича, и вторая - непроз - рачный янтарь, - близкая ко второму типу, типу геданита. Существенной разницы в ИК-спектрах окисленного и не- окисленного янтаря мы не заметили. Показатель преломления Показатель преломления пайхойского янтаря измерен Р.Г.Тимониной в имерсионных препаратах. Он оказался равным 1,540^0,002 и лежит в пределах цифр, приводимых дру22 - Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=