• 'У / I ПЗВЪСТТЯ ВГЬЬЕНХ ИЕ ГАСШЙИЕИРЕВШЕ ИЕ8 8СИЕ8 С.-ПЕГЕРБУРГЪ. — ?Т.-РЁТЕВ8ВОГЕС.
УМ!
ИзвЪеДОя Императорской Академги Наукъ. — 1908. (Ви11еНп <е ГАсабеппе 1трёпа1е без 8с1епсея бе ЗС.-РёЕегзЪоигр;). О кристаллической энергии. х. О кристаллизащи вещества въ присутств1и готоваго кристалла другого тела. В. И. Вернадс:каго. (Доложено въ засбданш Физико-Математическаго Отделенья 5 декабря 1907 г.). 1. Въ посл'едней рабогЬ своей по теорш кристаллизацш я указалъ, что кром-Ь свойствеш1ыхъ кристаллическому тйлу Формъ энергш—е12 и е2 — т. е. потеншалыюИ1 векторшльной и поверхностной (капиллярной) который могутъ Фупкщоипроватъ во время процесса кристаллизащи въ качеств!; свободной энергш—въ кристалле существуетъ еще одна Форма энергШ1 названная мною энергий т22 ’). Эта энерпя проявляется на границ!; двухъ крпсталлпческпхъ средоиъ разнаго химическаго состава или разнои твердой Фазы (т. е. различныхъ полиморфныкъ разностей одного и того же химическаго соединены). 1) В. Вернадский. Изв'Ьсття И. Академш Наукъ. Спб. 1907, стр. 352. Следовательно энерпя е22 = 0, когда кристаллизащя происходить въ сред!?1 въ которои отсутствуетм какой бы то ни было готовый кристалл^ъ другого состава или другой Фазы и присутствуетъ лишь одно химическое тЬло, могущее выделяться при ^доловгяхъ донной критталлпзацш въ кристал- лахъ только одной Фазы. Для отлитая отъ другпхъ Формъ энергш кристалла1 я буду называть эту Форму энергш — опершей. кристаллической. 2. Кристаллическая энерпя играеем огромную роль въ цЬломгь ряде явленш кдотсталлп.зацШ1 и лишь при ея отсутсттап мы имДемтъ раньше вы- - 215 - ИзуЬсспя И. А. II. 1008. Коми научный центр Уро РАН
— 216 — веденный шесть Формъ кристаллизации '). Вхождеше въ процессь кристаллизации кристаллической ыюрти сразу усложняетъ довповЬие и вызываете въ пемт> рядъ иовыхъ и ржиюобрязныхъ явлений; количество во.зможжыхъ Ф>ормъ кристаллизацш увеличивается. Явленны, въ которыхъ проявляется кристаллическая эт^]^1^дя, до спхъ поръ изучены недостаточно, отчасти вследствие того, что ие было руководящей общеп нити при пхъ изучены. Главнымъ образомъ недостаточно точно п ясно выделены отдельные относящееся сюда случаи и спутаны вмГ.стЬ явлешя очень различнаго характера. КлассиФикащя пхъ едва намЬчена. Эта энергия появляется при кристаллизацш изоморфныхъ смЬсей, за- копомЬрныхъ правильныхъ сросташй химически различныхъ гёлъ, при образованы структуръ — пегматитовой зернистой зонартой и т. д. Однимъ изъ наиболее своеобразныхъ ея проявлеши надо считать вл1яп1е гоговаго посторонняго кристалла на Ф'орму и ортеитироизку выделяющихся кристаллов^ при чемъ этотъ внесеиный въ среду кристаллизацц крпсталлъ не меняется и—если кристаллизащя происходить въ растворе— въ растворъ не переходигь. Эти опыты впервые были произведены фран- кенгеюнотъ 12). еюда же должны быть отнесены многие случаи правильнаго сростаця ртзличныхъ минераловъ3). 1) В. Вернадский, 1Ь., стр. 345 сл. 2) В1-апкепЬетт. Апп. (И. РЬуэ1к. XXXVII. В. 1836, р. 520. Его же. В1е ВеЬге уоп <1. СоЬезюп. В. 1835, р. 535 сл. Его же. Аппа1еп <1. РЬув1к. СХ1. Ь. 1860, р. 38. II. Земятчен- ск1й. Тр. Спб. Общ. Ест. Спб. 1890. XXI. стр. VII. О. Мё^^е- N. ЛаЬгЬ. Г. Мшег. ВеП. В. XVI. 81. 1903, р. 368. 3) О. М駧е. N. ЛаЬгЬ. Г. Мш. ВеП. ВП. XVI. 81. 1903, р. 335 сл. 4) Ср. С. ВбИет. Р11у81ка118сЬ еИеппзсЬе М1пга11о§ре. Ь. 1905. р. 56. въ настоящей первои статье о кристаллической энергии я хочу остановиться па этомъ случай появления кристаллической энергии п попытаюсь дать теорпо опыта фрапкепгейма, который насколько я знаю. не имбетъ до сихъ поръ никакого объяснения4). 3. Для примера можно остановиться! на криисталлизацш годистто камя. Если кристаллизовать /С/ изъ водпаго раствора на пластинке калы- нои слюды—свежевзломанной по спайности,—то К1 осядете въ виде октаэдровь, которые расположатся таите, что ихъ В3 бу^угъ перпендикулярны къ {001} слюды. Если тотъ же растворъ будете кристаллизоваться при ткхъ же условияхъ на стЕикахъ стекляннаго сосуда или на пластинке слюды, некоторое время полежавшей! на воздухе, то онъ выкристаллизуется въ кубахъ, при чемъ лика^ правильности въ ихъ расположешп не наблюдается. Невидно мы имйемъ здесь резкое влияние поверхностнаго Коми научный центр Уро РАН
— 217 — слоя калинов слюды на ореитировр и на кристаллическую Форму выделяющихся въ ея присутствии крнсталловъ КА. Каково бы это влгяше ни было, несомненно, что силы, получаюшдяся благодаря присутсттаю въ растворе слюдой вызываютъ известное передв-и- женге вещества годистаго калгя. Во Кхъ вместо сюычиыхъ {100| <ибразуются {111} этого т-ела и во вторыхъ эти {111} правильно располагаются на слюде. Очевидно, что 0^^ вызывающая движете въ какой-ни- будд■сIIСтеме, стремяшейся къ равнов^Х должны входить въ составъ ея свободной энерпи. Вь опыт!; франкеигейма такими силами должны явиться поверхностный силы, раз- вшвпюш^!я^-я на когтокке КА съ калп1ной слюдощ другими словами эн<^]рг1я То, что наблюдается для Ж1, известно для многпхъ другихъ телъ, ннр)., прп крюталлпзаШп КаК°3 на СаС°3 и т. д. 4. Для объяснена этпхъ явлены обратимся къ разсмотрЬшю огощихъ условно энергии кристалла; Гис. 1. остановимся на той ея части, которая, при условгяхъ крпсталлизашп, можетъ производить работу (вызывать иергдвижешя матеральныхъ частпцъ), т. е. являться свободной энер'кж системы. При сушествовашп въ данной среде двухъ кристаллических! 'гёлъ А п В (рис. 1\ въ ней могу-тъ проявляться следующая <1>ормы энержк г2Т , е^Т — энергия на гратще кристаллов'ъ А и В съ пзотрогнымь теломъ (т1гр., жидкостью пли воз^хомъ) — поверхностная (капиллярная) энерггя кристалловъ. е2 — энергия па границе кристалловъ А и В (разнаго состава или Фазы)—кристаллическая энергйя. е’, е* — эперпя вIIутреннгхь частпцъ кристалловъ А. н В — потен- цгалъная энерггя. гр. е? — энерйя 1п рознице двухъ частей: одного и того же кристал- лическаго т’Ьла съ непараллельными векторами — векториальная энерггя. ИзеИ-.спя И. А. Н. 1908. 15* Коми научный центр Уро РАН
— 218 5. Кристаллическая энерпя (е2 12 *) отличается отъ поверхностной тЬмъ, что она не только обладаетъ различной величиной для разныхъ векто- ровъ тГ.лъ А или В, но и меняется въ зависимости отъ угла между этими векторами. Поверхностная эн<^]^1^пя этимъ посл'Ьдпим,ь свойствомъ не об- 1) В. ВернадскИТ. ИзвЬстая Академш Наукв. Спб. 1907. стр. 340. 2) XV. СНъЬа. ТЬс1■тойуньт. ВСПсгз. йЪегз. V. ДУ. ОзСмаВ]. В. 1892, р. 232. Р. Сиг1е. Ви11. Вос. Мтег. Сг. VIII. Р. 1884. р. 157. ладаетъ. Въ этомъ отношеши кристаллическая эш^^ппя вполне аналогична энер- гш векторплыиш (г^ и От). Подобно ей кристаллическая энерпя является Функц1ей угла, который дКнпюгк между собюю векторы двухъ тЬлъ. Она отличается отъ вектор1алыюй темъ. что для последней о(5а вектора принад- леж;ать къ веществу одного и того же состава и одной и той же Фазы, для кристаллической же къ тЬламъ разнаго состава или разной 4>азы. 6. Въ явлешяхъ кристаллизации про- цессъ заканчивается и получается конечным проекта—мпогоифапникъ—когда своюод- ная энергия процесса становится равной; пулю. Следовательно, наибольшее зпачеше для пзучаемыхъ явлены должны имЬть те случаи, когда е32 становится при кристал- лизацм минимальной (а та ея часть, которая является свободной энерглей — нулевой). Въ этихъ случаяхъ можно наблюдать максимальное ея влйине на Форму т^ла, получаемаго при кристаллизации. Условш минимума для кристалличес^ энергии отчасти аналогичны то.му, что наблюдается для поверхностной энерпи. ПодоОю еи энерпя с22 развивается на границе двухъ рызлпчны.хъ тЬлъ и, очевидно, должна быть пропорц^и^1^г^.1ьнь площади пхъ соприкосновения. Когда она становится при кристаллизацм минимальной площьдь ея развнтя тоже должна быть минимальной. Кроме того, кристаллы должны сростаться плоскостью съ наименьшей: возможной; величиной энерпи е22. Поэтому все что давно укьзьно Джи^сомъ и Кори2) для поверхностной энергпн цйликомъ можета быть отнесено и къ кристаллической энерпи. 7. Однако, на величину развивающемся на донной плоскости минимальной е22 влияете еще уголъ между вектодоми соп^)и1иь^п’ьоющих<^о^1 т-елч, (рис. 2) А и В; назовемъ этотъ уголъ <р, и т. д. (§ 5). Коми научный центр Уро РАН
— 219 — Энерпя — е2 12 — на данной плоскости анизотропна. Можно различаться наименьшую и наибольшую величины; назовемъ ихъ р тах п р П1т. По аналоги съ вектор1алыюй энергией1), надо предположить, что эта энергпя достигаетъ минимума, когда векторы гЬлъ А и В являются параллельными. Изъ двухъ векторовъ — съ ртах и съ рт!п— такой параллелизмъ должепъ первоначалы-ю устанавливаться для ршах. 1) В. Вернадский. Изв. Акад. Наукъ. Спб. 1907, стр. 294, 340. 2) В. Вернадский. Изв. Акад. Наукъ. Спб. 1907, стр. 341. Очевидно, слЬдовательно, что при сростанш кристалловъ А и В уголъ о — по крайней для векторовъ съ максимальной р — будетъ возможно бшзокъ къ 180°. Въ отлпчае отъ векториальной энерти1), даже при равен- ствЪ у — 2~ для всЬхъ векторовъ (т. е. при параллелизме тЪлъ А и ЗВ), не можеть быть достигнуто полнаго погашешя энергш е22, ибо А и В представ- ляютъ разнородный средины разнаго химическаго состава пли разной Фазы. Следовательно для максимально!! величины энергш е22, т. е. для р тах, мы имеемъ равенство: Зтах= + х8т((2“ — V), гдЬ а — коэФ<ФПщентъ, отвечающш минимальной возможно?! величин!; е22 между двумя данными телами А и В, вероятно равный р „н, данной плоскости. х— некоторый коэФ^Фищентъ, переводяш,ш въ соответственный единицы величину е22. V — необходимый коэФФIЩ1ентъ, въ зависимости отъ характера векто- ровъ, такъ какъ геометрические параллельные векторы разнаго рода (наир, полярные и обычные)не будутъ всегда идентичными2); благодаря этому и при параллелизме векторовъ ткгъ А и В возможна ^которая величина е2 помимо химической разнородности тблъ А и В. 8. Исходя изъ этихъ соображешш ясно. что местомъ развиты энер- гш е22 — т. е. плоскостью сросташя тйлъ А и В — будетъ плоскость съ наименьшей возможной: величиной этой энерго па которой векторы съ Р шах расположатся приблизительно параллельно. Очевидно, величина всей е22 на этой плоскости сросташя кристалловъ А и В будетъ выражаться: о 1 / 3 шах —I— 31п1п\2 о К К пип -—01 8Ш (2 к — Це* у е‘ — \ 2 — ) или е = у I - ---------ъе ,въцонце концовъ, ИзвЪсНя И. А. Н. 1908. Коми научный центр Уро РАН
— 220 — гдй р и р пип выражають величину кристаллической свободной энерпи ио разнымь векторамь вокругь каждой гомологической! точки на плоскости сросташя. 9. Следовательно, кристаллическая энергия—е22—будетъ наименьшей: 1) кодда поощадь яя развита паимипшвяя оззможняя , 2Я кодда она со - отв^тствуеть минимальной е2 11 32 когда векторы, отвечающее максимальной величине кристаллической энерпи на данной плоскости срос^^^.шя, параллельны. 1) Это явлеше аналогично штриховкЬ поверхностной энерпи. См. В. Вернадский, 1. с. 1907, стр. 303 сл. Съ этой точки зрЬшя чрезвычайно выгодно развитее шгшстыхъ кри- сталловъ, правильно сростающихся съ данными тЬломъ. Эти два последа^ь условен сказываются въ свсесбразнс.мъ ощентп- рующемъ вл1яши другъ па друга кристалловъ А и В, достающихся подъ вл^яо^еззъ энергш е*. Необходимо отметить еще другое явлеше, которое вытекаетъ изъ вектощальпаго характера е2 Два условен ея минимума (параллельоссть векторовъ съ максимальоой е2 и умепыпеше площада соприкосновен^ А и В) модутъ не совпадать въ своемъ значеII^и, и въ иныхъ случаяхъ можетъ быть достигнуто очень большое умепыпеп1е е22 при большой площада со- щшкосновепш. Это будетъ наблюдаться тогда, ксгда, путемъ измененш угла © (т. е. измененш во взаимн^ъ расположены тЬлъ А и В). е/ уменьшается большея чЬмъ сокращешемъ площади ея развиття *). 10. Обратимся теперь къ приз1еЯIеп^ю этихъ даIшыxъкънаибслее простому случаю проявлетя эпертш ее2 — къ явлегпямъ равосвес^я въ пртсут- ствш двухъ кртсталлическихъ веществъ А и В. Очевидно при одновремено юомъучастепвъ процессе зпютпхъ тйлъ — С, Въ т. д.—явлеше усложпяется, но общей характеръ закопностей при э^мъ по существу не меняется. При нахо.ж,е'Щ11 двухъ крпстал^пче('кпх^ь веществъ А и В въ системе щшсталлизацш можно дазличить три случаен 1) Одно вещество — А — выдЬляется въ кристаллахъ (кристалли- зуется)я тогда какъ другое — В — находится въ этой сред'е въ готовомъ виды и во время процесса не мюкетъ меняться (папрше^ кристаллизация А'7 (А) изъ водиаго раствсра, въ присутствш слюды (/?) (§ 3). Изъ двухъ присутствующрхъ твердыхъ ©азъ одна при процессе не меняется. 2) Оба тела А и В выделяются въ кристаллахъ, но В находатся въ меньшемъ количестве и не выпадаетъ въ самостоятельпыхъ кристаллахъ, а входить въ составь кристалловъ А (крпсталлпзащя пзоморфныхъ сме^сей, *1 Коми научный центр Уро РАН
— 221 — наир., кал"евыхъ алюмиюевыхъ квасцовъ въ присутствш малаго количества хромовыхъ). Другими словами — въ системе находится одна твердая Фаза. 3) Обб тЬла А п В выделяются оддооременно въ криссалллхъ (ннпр.. крпсталлпзащя сзъ воднаго раствора КС1О\ и А'2 80^ и т. д.). Частнымъ случаемъ этого рода будуть являться включения крнсталловъ при ростЬ, закономерны сгруктуры1 и т. д. Здесь всегда есть дв" изменяющихся твердытхъ Фазы. I1. Для упрощения вопроса остановимся на ндеальномъ случае, когда въ системе нЬтъ притока внешне" свободно!"! энергии, напр., когда крпстал- лпзащя происходить въ пасынценномъ растворе, въ замкнутом^> сосуде, въ термостат". Въ такомъ случай процессъ будетъ идти насчетъ свободно" энерти кристалла до гбхъ по^ пока эта энергия не будете вполне истрачена. Въ тако" схем" мы пм’Ъемъ тыд"леппымь одппъ, главны" <1>акгоръ, вызывающи" кристаллпзащю вещества, — свободную энергию кристалла и можемъ отдельно изучать ея влшие на ходъ кристаллизащи. Очевидно, влияние это" энергии неизменно сохраняется и въ томъ случа" когда въ систем" де"ствуетъ свободная энертя извне. Въ этомъ случае меняется лишь въ ту или другую сторону подъ вл"ян"емъ изменения коицеитрцы раствора (кристаллизоц^онныxь гаконъ^ темпершущы и т. д. тотъ конечны"! продукте кристаллизащи, которы" получается подъ вл"яшемъ одно" свободной эпории кристалла. По существу нГтъ надобности въ такомъ доволыю пскуствепиомь способ" разсмотр"п"я явления. ^именеше понятия объ энергии кристалла совершенно достаточно для разсмотрЬшя процесса во все" полноте даже и при существваниш притока внешне" свошуно" энергии. Необходимо лишь расширить поня'пе энергии кристалла и допустить, что внешняя сводная анертя ВI1ределеIIнымгь вбразомь меняете Формы .энещии кристалла и вызываете то или иное ихъ р)а.с11р)ед"леше. Главное .значение нашего трема пзучешя заключается въ томъ, что центръ тяжести разсужденш мы пере- иосимь на самы" крис.талла. не обращая внимания на среду въ которо" идотъ кристаллизааёя, ибо влияше среды вполне можете бегть сведено па изменены сио^доо" эперг^н кристалла. 12. Принявъ это во внимание, пере"демъ къ разсмотрЬнпо того случая, когда кристаллизуется т"ло А въ пфирчствии пеизменяющагося и уже го- товаго кристалла т"ла В. 11ри этомъ совершенно безразлична ФОрма кри- сталлизащии т"ла В, ибо оно важно только какъ источникч) энергии е^. Сл"- дввательпо, мы можемъ не принимать во внимание характера энергии т"ла В Известия И. А. Н. 1908. Коми научный центр Уро РАН
— 222 — (е/, 6х2 и &2) (рис. 1), ибо эта не входить въ процессъ крпсталлпзащи, такъ какъ Б во время процесса не изменяется. Отсюда слЬдреть ожидать, что Б не влгяетъ на форму кристаллизацги ттла А. Фактовъ такого вл1яшя, действительно, нйтъ. Такимъ образомъ въ процессе кристаллизащи будутъ имЬть значеше четыре рода энергш: 1) энерг1я тЪла А, т. е. е/, е) и е1 и 2) эш^^р^чя т-ела А-+Б, т. е. е*. 13. Получаемое въ результате кристаллизащи тЬло—(ИктЕе или менее сложный кристаллически многогранникъ—будетъ зависеть огъ взапмныхъ соотношеши этихъ Формъ свободной энергш. Такъ какъ все эти «нормы эперг^и, во время кристаллизащи, могутъ и должпы ироизводить одинаковую работу (ибю мы всегда можемъ свести ихъ «влтсше» на перенося матерлшлъныхъ частицъ растущаго кристалла) то они могутъ быть между собою сравниваемы и, очевидно, могуть быть сведены къ одинаковой единице меры. Отсюда слЬдуетъ, что получаемое въ результате процесса тЬло А а-Б будетъ иметь Форму, отучающую максимальному ВЛ1ЯН1Ю («работе») преобладающей ФОрмы свободной энергш системы. Минимальная при услов1яхъ кристаллизащи энерпя (т. е. энергия, не влияющая на ходъ процесса) не будетъ отражаться на Форме тела А Б. 14. Располагая съ этой точки зрешя взаимный отношешя энергш данной системы, иолучимъ сле.дующде 24 случая: 1. Ь2 XXX е2 = О 2. > е1 > е = о 3. е >е22 >е11 X2 6х2 = 0 4. е1 > е2 > е1 > е2 е = 0 5. е2 > е2 >е1>е2 е/ = 0 6. с XXX 7. с, ХХХ1 8. с22х хх 9. г1 > е,2 > е2 > е1 = О 10. <?Х> е22 > е2 И. е.’ХХХ 12. с/ХХХ Коми научный центр Уро РАН
— 223 — 13. е/> е2 > е,2> с22 е22 = 0 е,2 = 0 14- ел>е2 >О<2 е22 = 0 ^ = 0 15. е11>е22>е2 > е,2 <?,2 = 0 16. с22><>е2 >е,2 е,2= 0 17. е*>е2 18. е,2>с2 >б/>е11 19. е12>е22>е2 > е,1 20. с22 > е,2 > с2 > с/ С? = 0 21. е12>е1’ > е2 > - 22. е12>е11>е22>с2 23. е,2>е./>е11>с2 24. с22>е12>е1,>₽2 е22=0 1 5. Эти 24 возможныхъ случая теоретически сокращаются до 22,такъ какъ случаи .№.№ 1 и 2 п №№ 13 и 14 соответственно могугь быть равны другъ другу, ибо у нихъ векториальная и кристаллическая энерпя, при условш предельна го равновЬсш, могутъ быть равны 0. Однако, въ действительности это, вероятно, не такъ (§ 19). Но п это число 22 еще более сокращается, такъ какъ въ цЬломъ ряде случаевъ е2а = 0, т. е. не существуетъ нпкакихъ взапмпыхъ соотпошешй между крпсгалломъ, находящимся въ растворЬ, и выделяющимся гЬломъ А. Кристаллы А выпадаютъ въ растворЬ, не сросгаясь съ крнсталломъ В. Эти случаи будутъ: № 1 = Л» 2 № 5 е2 > е\ — Выпадаютъ простые полгэдры тела А безъ всякаго отношешя къ тЬлу В. е2 > е12 > — Выпадаютъ двойники проросташя тЬла А безъ всякаго отношешя къ № 9 тЬлу В. ел > е12> е2 — Выпадаютъ кристаллическш собраны тЬла А безъ всякаго отношены къ тЬлу В. №13 = №14 е]1>е2—Выпадаютъ параллельные сростки тЬла А безъ всякаго соотношешя къ телу В. Извести И. А. II. 1908. Коми научный центр Уро РАН
__ 224 __ № 17 е[2 > ю > е/ — двойники сросташя тЕла А безъ всякаго совтпошешя съ тй- ломъ В. № 21 е,2 > е,1 > е2 — ^шадають полисиытетичесые двойники т1;ла А. Такими образомъ мы пмйемъ всего 16 новыхъ случаевъ, которые вызываются появле^л^ при кристаллизащи оперши в23. Это будутъ Л»Л» 3 4. 6, 7, 8. 1^ 16, 16, 20, 22. 23, 24. 16. Въ этпхъ случаяхъ мы до^;жн1^1 различать: 1) Форму кристаллизация тЕла А — котто]1а;1 не мйняется огъ прис.утстяяя тйла В и 2) характеръ щюсташя тйла А съ Б, т. е. характеръ влипия тйла В на Форму кристаллизации ЕВ'отъ характеръ будете о6усл<^^^илипггьс;1 Формой и величиной границы между А и В, на квторвй развивается энергия е22. Въ зависимости отъ мЕста этой энергии въ схем"й: 1. 2. з. 4. е > Сп > с > е можно различить три типа сростами: 1) ее/ можете стоять на Змъм'Естй (вмйсто еп), о^значимъ этотъ случай какъ типъ I 2) на ^мъ мйстй (вмйсто ет), оиозначим'!, его II и 3) па 3-мъ мйстй (вмйсто сД означим'!, его Ш. Она не можете стоять на мйстй е^ такъ какъ тогда е2а = О, и нйть влйяшя кристалла В на получаемое при кристаллизации тйло А (§ 15). 1 1. Эти три типа сросташй й I1 и 111 (нрерВтяютъ характеръ наблюдаемого въ результатЬ кристаллизаци тйла. Въ Вмъ тппй процессъ кри- сталлизащи обуславливается главнымъ образомъ харакгеромь эне])™ еД. Опа является наибольшей свободной энещией. Область ея щюявле^ максимальная. Уменьшеше энергж е22 (т. е. трата ея на явлешя роста) выражается въ твмь. что граница между А и В всюду будете плоской: пп гладкой пв. благодаря преобладанию этвй Формы энерипн, площадь ея неиэбЬя^но будетъ значительна. Въ концй коящовъ весь крисгаллъ В обростается тйломъ А. ^осташи этого типа я буду называть обростангями (хромовые квасцы въ растворЬ калшныхъ квасцов^ СаСО3 въ доство^ Ка№3 и т. д.). Среди такпхъ о^оста™ чрезвычайно часты случащ когда вей векторы А и В параллельны. Во П-мъ типй е22 не является максимальной Формой энерпи, но она велика по сравнешю съ другими Формами сяюбодноп! энергпи кристалла. Коми научный центр Уро РАН
— 225 — Умепыпеше е22 точно также достигается уменБшетемъ площади одоаничешя между А п Б. Эта поверхность должна быть плоской однако, здйсь нетъ поднаго обдосташя кристалла Б. Случается доавильное сростате А и Б, опраниченныхь ровной плоскостью (надо. у7 на слюдЬ). И наконец'!, Шчй тт, об1пи^паеть случае когда дооцессъ кристалли- защи не завгсшть оть характера энерпи е28, хотя эта эн<^]^I^^я и существует!, въ систем!;: граница между А и Б недоавильная; получается на/ростате т^да А на Б. 1 8. Вей эти случаи сведены въ следующей! таппщ'!,: 3. е2 > е22> е> ер 4. <>е2 >ер >ер 6. е2 >е12>е,2>е11 7. е2 >е22>ер >е/ 8. е22>е2 >ер>6Р 10. е/> еР > е22 > е2 11 е11>е22>е12>е2 12 е22>е11>е!2>е2 15. ер> е22> е2 > е1 16. е22>С,1>С2 > ер А — простой полиэдр группа II. А — простой по.пэдр. г^тпа I. А — двошпкъ щюросташя гр. Ш. А = дв. прор. гр. II. А = дв. прор. гр. I. А — кристаллическое собрате гр. III. Л = кр. собр. гр. П. Л = кр. собр. гр. I. А =гпр])лд;еДдЬ,ное ср остите гр. II. А = пар. ср. гр. I. Изв1ст1я И. А. Н. 1908. Коми научный центр Уро РАН
18. б13>А >'/>'/ А — двойникъ сросташя гр. III. 19. А — дв. ср. гр. II. 20. А — дв. ср. гр. I. А — поллсентическш двои 22. никъ гр. III. 23. е12 > > С ' > С А — пол. дв. гр. II. 24. е>е?>е?>е. А — пол. дв. гр. I. 1 9. Изъ таблицы § 18 ясно видно, что къ даннымъ 16 случаямъ надо прибавить случаи Л' 2 и № 14 (§ 14), которые представляюгъ недоста- ющю 11рим1;ры III типа для кристаллизацш А въ простыхъ пол1эдрахъ и параллельныхъ сросткахъ (ср. § 18) Пользуясь этими выводам^ можно дать сл-Ьдующую классификацию сросташй тйла А и В, гдй В не меняется при процесс1; кртсталлпзацш1): I. Обростанге. 1- ^>^>^>6/ (№ 4): простой полыдрь обростаетъ тЬло В: Сюда относятся вей случаи доро- сташя крпсталловъ изоморфныхъ веществъ въ растворй изоморфнаго тЬла, напр. кристалла хромовыхъ квасцовъ въ растворй алюмлшевыхъ п т. д. Точно также1) кварцъ на кальцит^ доломить на кальцптЬ, марказить на шфротпн'Ь, роговая обманка на антоФиллитЬ, или на авгит!, юапитъ на ставролптЬ и т. д. -------- ■ '1) Примеры здЪсь и ниже взяты у О. М駧е. 1. с. Коми научный центр Уро РАН
— 227 — 2. е22>^ >',’>< (№ 8) 3. е22> е/> ег2> е,1 (№ 12): 4. е22 > > е2т > е/ (№ 16): 5. е22 > е? > е' > е/ (Л» 20) 6. е22 > е/2 > е 1 > е/ (Л°. 24): двойнпкъ проросгашя обросгаегъ данное тЕло В. Сюда относятся: случаи доросташя пзоморфпыхъ тЕлъ (многочисленные примеры въ полевыхъ шпатахъ,цеолитахъидр.). кристаллическое собрате тЕла А обростаеть тЕло В. Этотъ процессъ идетъ въ параморфозахъ при начал!; перехода тЕла А въ новую полиморфную разность. Сюда же кварцъ на кальцит!;. параллельное сросташе тЕла А на тЬ.тй В. Сюда должны быть отнесены многочисленные случаи ден- дритовъ, располагающихся определенной плоскостио на стороипемъ тЕ- лЕ В. Сверхъ того: ппритъ па марка- знтЕ, кварцъ на калыштЕ, КаКО3 на кальцптЕ, доломпгЕ, слюде, гема- тптъ на слюде, баритъ па витерптЕ, роговая обманка на авгите. двойники сросташя тЕла А на тЕлЕ Б. Наблюдаются при изоморфномъ до- ростанш (полевыешпаты, цеолиты). Сверхъ того, наир., халькоипрпть на цинковой обманке. полисинтетически! двойник ь тЕла А на тЕле В. Наблюдаются при изоморфномъ доростанш (полевые шпаты, цеолиты). Сверхъ того, папр., авгитъ на гиперстене, клипо- гумптъ па гумитЕ и т. д. II. Сросташе. 7- е2х>е22> е/> е,2 (№ Пзв'Ьспя И. А. II. 1908. 3): по.нэдръ А на тЕле В съ плоскоспю сросташя. Таковы КА гипсе, арагопптъ Коми научный центр Уро РАН
— 228 — 8. 1 > > е1’ (Л? 7): дтвенскь проросташя А на тЬй Б съ плоскостью сросташя: марказита на пирттЬ. 9. е/ > е22> е-*> (№ 11): кристаллическое собраале т"ла А на тЬй В съ плоскостю сростап1я: квар^ъ на кальцигЬ. I0. <?> е22> е21> е2 (№ 15): падаллельны" сроствкь тЬла А на тблЬ Б съ плоское™ сросташя: прригь на пи^отишЬ, халькопирита на тетраэдритЬ. РЬС^ на галенит!;, бютитъ на авгитЬ и т. д. П. е2 > > е2( > е/ (№ 19): дввенпкь сросташя тЬла А на т^л-Ь Б съ плоскостию сростаийя: марказитъ на пиритЬ и т. д. 12- е2 > > е/ >'\‘ (№ 23): шолисинтети'нсти" дво"!!!!.''!. т!ла А на тЫ; В: полевые шпаты. III. Наросташе. 13. е2х> е/ > е./> е2 2): просто" пюл1эдръ А съ нераавнльпве IIВтеахпостпв па^сташя на ткй Б: очень часто, напр., лорепидепитъ на эгирпI1;, кальцита на баритокаль- цитК;, блеклая руда на халькопирттЬ, цирконъ на ксепвтимЬ, адуляръ па пертклиий и т. д. 14. (е,1 > > е/ > е11 (№ 6): дво"нркъ прорвсташя тЬла А па ткй Б съ песравильпое поверхпо- стйю парвсташя: марказитъ на пи- ригЬ? Кажется ташйе случаи не наблюдались. 15. е/ >е(2> е22> е^ (№ 10): кристаллическое собраше тЬла А па ткй В съ перратильпв" роверхнв- стйю паросташя: ктараъ на флюо- ритЬ, реротски■та на титапиствмъ железняк!;. Коми научный центр Уро РАН
— 229 — 16- с* > е2’ > е22 > е^ (№ 14): па^ллельиьм сростокъ А на тЬлЬ В съ непдовилыюй: повертносию на- ростатя: флогопптъ па роговой об- манкЬ, баритъ на баритокальцит’1, рутилъ па брукит1, ппрттъ на пирротин'!;. 17. ₽,’>> ех> с11 (№ 18): двоышкъ сросташя тЬла А на тЕа! В съ неправильней поверхностью наростанья: аль^ггь па ортоклаз!., ставролитъ на юанитЬ. I8- <*,’>■ с,1 >■ е2®> е/ (№ 22): полисинтетическы двоышкъ тЬла А на тЬл'Ь В съ ныфавилыт поверх- постью наросташя. Кажется не наблюдался: мокетъ быть альбить па ортоклаз!,. 20. Эта таблица является первой попыткой: естестветкшкласспФикацш явлены въ области, гдЬ скоплялся до сихъ поръ только случаями мате- р!алъ. ДальнИшее выяснение вопроса возможно лишь при увеличения материала наблюдены, и въ высшей степени желатель^ чтобы поскорЬе были собраны опытный данный. До сихъ поръ эта область наслЕдовашя — столь благодарная н важная — привлекаетъ краы1е мало паучпыхъ ртбопшковъ. Лишь при накоплены новаго материала возможно далыгЫшее разните иашг1хъ познаны объ энергш е/ въ этомъ частномъ ея ироявлеIIы, — но и теперь ясно, чтрт идя этимъ нутемъ, возможно количественное ея опредЬлеше но сравнешю съ другими ФОрмами энергии кршсталла. Къ этому вопросу я надеюсь вернуться въ другой Ловрана. Августъ 1907. Изв,Ьст1я И. А. П. 1908. Коми научный центр Уро РАН
Оглавлеше. — Зоттаге. СТР. Извлечее'е пзъ прогоколовь зас'Ьдан1й Академи...................................................136 РАЗ. ♦ЕхкгаНз без рпосё8-уегЪапх Зез зёап- сез йе РАсгаЯппп................................135 Баронъ В. Р. Розень. Некролога. Чигадь Л. К. Коковцовъ...................... 167 И. Ю. Крнчковсий. Списо^ъ трудовъ барона В. Р. Розена. . . . '.................. 175 Лордъ Кельвинъ. Некролога. Читалъ кия. ь Б. Б. Голицына . , . 183 Асафъ Голль. Некролога. Чита-лъ О. А. Баклундъ.................................. 186 Сообщен1я: *А. Минвицъ. Отчетъ о газовомъ колодце на Кокшере.............................................. 188 Статьи: *0. фонъ-Леммъ. Мелшя заметки но коптской письменности. ХХХШ— ХБ............................................................... 191 В. А. СкпI^-Д|ер■ь- Химическое пзследова- н1в древнихъ бронзъ изъ раско- покъ въ ЕлпзавеггольскоИ губернии ................................................................209 В. И. Вернадсшй. О кристаллической энерпи. I. О кристаллизац^н вещества въ присутствии готоваго кристалла другого тЪла...............................215 ♦Вагоп V. В. Возеп. Иесго1о§1е. Раг Р. Кокоусоу...................................... 167 ♦1. Кгаскоузкф Ыз1е йен (туаих йи Вагоп V. Возеп.................................................175 ♦Еогй Ке1у1п. Хёсго1о§де. Раг 1е Рппсе В. 0га11121пе (&оИсуп) . . 183 ♦АзарЬ На11. Веыойо^е. Раг О. А. Васк1ипй...............................................186 Соотппип1саЫогв: А. №ск»йг. ВепсЫ йЪег Йеп Сабетв- пеп аиГ Кокзкаг.....................................188 Цеетогев: • Озсаг уоп 1_етт. КорНзсЬе МдзсеПеп. ХХХШ—ХЪ......................................191 ♦V. А. 8кт1ёеп АпаИузе сЫт^ие Йе Ьгопхеа апИдиез Нгёез йез ГошПсз Йапв 1е «гопеепг^тегЬ й’ЕИгауеБ ро1! (Саисавее........................................ 209 ♦V. Уегпаёзкф Ебпс1е6 8^1^1’ёпегп;^е спвЫ- Нпе. I. Зиг 1а ГогтаНоп Йе спз1аих еп ргёзепсе Йе спа^иих й’ип аикге согра......................................................... 215 Новый издант 230 ♦РиБИ^аНопа поиуеПез.............................. 280 'Заглавие, отмеченное звЬздочкою *, является переводомъ заглавия оригинала, Ее Шге йёз1{тпё раг ип н8кэ^^адпе * ^гёзепбе 1а Бгайи^с^^лоп Йи Шге опррпаИ Напечатано по распоряжение Императорской Академш Наукъ. Январь 1908 г. Непременный Секретарь, Академинъ О. Ольденбурп. Типогра^Йя Императорской Академш Ннукъ. (Вас. Остр., 9-я л., № 12).
<1 К:
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=