Только в этом случае в контрактированной калибровочной теории получается тот же самый набор полей и частиц с теми же самыми массами, что и в исходной теории [14]. Это означает, что поле бозона Хиггса х и константа V не преобразуются при деформации калибровочной группы (26). X (32) Таким образом, деформированный вариант электрослабой модели достигается подстановками (30)—(32) в формулы раздела 2. В результате этих преобразований полей бозонный лагранжиан (18), (19) можно представить в виде •4 т гП ^,4, (33) где !в,0 - 4 ж2,,- 4 + 2 тя Ш2 +1 (ддх)2 - 2 тХх2’ ^в,2 = - 2 И И + т. Ж+Ж-, Во = - ф х4 - ^х3 + х (хд)2 + 840^^ X2 Ш2 д2 ^П2 = дхЖ+Ж" + . х2ж+ж-- -2^д (ж+Ж- - ЖфЖ+) (ТДV 8т ■ V сов 0^) - -2е А (И+Ж- - И- Ж ' - АV (и+Ж- - И- ж+)] - - 2.; сов / (и+ Ж- - И Ж+) - X (ИЖ Ж" - И-Ж+)] - { (34) (35) (36) е! 4 Ж. + (Ж")21 (А„)2- 2 (ж+ж+ + Ж"Ж-) АдАV+ 5 Я(Ж+)2 + (Ж-)2] (Ад)2} - -д4сов0^{[(Ж+)2 + (Ж-)2] (XV)2- 19 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=