4. Электрослабая модель при высоких энергиях В первом разделе была отмечена особенность деформированных матриц (4) и (9) фундаментального представления. Матричный элемент и21(С) = -С2в матрицы (4) под главной диагональю непрерывно возрастает (по абсолютной величине) от нуля до - в по сравнению с элементом и12(С) = в над диагональю при увеличении параметра С от нуля до единицы С 1- Точно так же поддиагональный элемент и21(е) = - в матрицы (9) тоже возрастает относительно элемента и12(е) = е2в, н0 теперь при уменьшении нового параметра е от единицы до нуля е 0. В предыдущем разделе получена зависимость параметра деформации от температуры С4(Т) = ТТо-1, который увеличивается от нуля до единицы при возрастании температуры Вселенной от нынешних значений до температуры электрослабого фазового перехода То = 102 ГэВ. Чтобы сохранить тенденцию роста поддиагонального элемента деформированной матрицы фундаментального представления при температурах выше То = 102 ГэВ, используем матрицу (9) в форме (10), а зависимость нового параметра деформации от температуры выберем в виде е(Т; ^) = > 0’ чтобы е уменьшался от единицы до нуля при возрастании температуры Вселенной. Иными словами, мы предполагаем [7-9], что при температурах выше энергии электрослабого фазового перехода То = 102 ГэВ вплоть до энергии Планка 1019 ГэВ процессы во Вселенной описываются стандартной моделью с деформированной калибровочной группой. В частности, для электрослабой модели эта деформация имеет вид (9). Рассмотрим деформацию фундаментального представления калибровочной группы электрослабой модели в эквивалентной форме (10) (д) =( Лз ев)(А). (71) 32 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=