152 Гл. 8. Контракция электрослабой модели с электронами и имеет вид [60] ^е = б?8/(0 = (8-41) где Ср = Ю-5—у = 1, 17 • 10_5 ГэВ-2 есть константа Ферми, § — тр ~ квадрат энергии в системе центра масс, % = /(С) = /О)/22 — функция угла Вайнберга. В лабораторной системе отсчета это сечение взаимодействия при энергии нейтрино те Е„ -С т.л- дается выражением [20/] с7уе = (8.42) Вместе с тем, принимая во внимание, что параметр контракции у безразмерный, можно написать а.е =Ао = (С';жИСф.№Ф) (8.4/) и получить выражение контракционного параметра через константу Ферми и фундаментальные параметры электрослабой модели /(*) = . (8.44) Рис. 8.2. Упругое рассеяние нейтрино на кварке Упругое рассеяние нейтрино на кварках посредством нейтральных и заряженных токов изображено на диаграммах рис. 8.2. Сечение взаимодействия рассеяния нейтрино на кварках получается аналогично лептонному случаю и имеет вид [60] У' = С'У/О)), У = С3.45) Нуклоны представляют собой сложные образования из кварков, поэтому в выражении для сечения рассеяния нейтрино на нуклонах появляется формфактор. Окончательное выражение а„„ = (8.46) совпадает с (8.41), т.е. это сечение рассеяния преобразуется как (8.4/) с контракционным параметром (8.44). При низких энергиях упругое рассеяние вносит основной вклад в общее сечение взаимодействия нейтрино с веществом, поэтому последнее имеет такие же свойства (8.4/), (8.44) относительно контракции калибровочной группы. Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=