направлением сдвигов «второго» рода. Плоскости Кл и К_ и направления . и т]2, определяющие деформацию кристалла двойникованием, называются элементами двойникования. Более полная характеристика двойникования дополняется еще указанием плоскости сдвига 8 и кристаллографического сдвига 5. Последний указывает перемещение точки Р, удаленной от плоскости двойникования на расстояние 7?-1, в положение Р' и является мерой сдвига. Из уравнения эллипса следует, что кристаллографический сдвиг связан с углом ср (угол наклона наибольшей оси эллипсоида а к плоскости двойникования Кг) соотношением 2 и может быть вычислен по разности . осей а и с эллипсоида. В табл. 12 приведены известные данные об элементах механического двойникования кристаллов некоторых минералов (по Классен-Неклюдовой, 19606 с дополнениями). Из таблицы видно, что, • чем ниже симметрия кристаллов, тем больше вероятность образования двойников и разнообразнее законы двойникования. Известно, что механические двойники являются преимущественно двойниками отражения и плоскость двойникования Кх не может быть плоскостью симметрии кристалла. Следовательно, образование двойников менее вероятно в кристаллах с высокой симметрией. В. А. Мокиевским и др. (1966) выполнен геометрический вывод всех возможных законов двойникования кристаллов, который позволяет классифицировать двойники на основании симметрии. Изменение формы двойника подчиняется суммарной (черно-белой) симметрии, а форма индивидов, входящих в двойник, остается прежней. Плоскость раздела двойниковых индивидов рассматривается как черно-белая плоскость. Те двойники, которые при вращении одного индивида относительно другого изменяют группу симметрии всего двойника, В. А. Мокиевским и А. А. Афанасьевым (1968) называются жесткими, если симметрия не изменяется, двойники классифицируются как нежесткие. Так, в классе тЗт возможны жесткие двойниковые группы 6' 1т1 тТ и 4/ттш' и нежесткие 4/тт'т1, Зт', тт'т', 2'т. При повороте, например, индивидов шпинелевого двойника 6 '/т'тт' вокруг оси 3 его симметрия изменяется до З^' . Если поворачивать элементы двойника Зт1 вокруг этой же оси 3, группа симметрии не меняется. Симметрия внутрикристаллических границ понятна из симметрии двойников. Для нежестких двойников, например, того же класса тЗт: группа симметрии двойников 2'/т/ тт'т' Зт' Щтт'т' симметрия грани т' 22'2' 32' 42'2' 2' 2' тт' т' 2'тт' 2' 2' 2' 52 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=