Ковариантные производные равны о.ф = дмф - г^; ТкЖ^ ф - д'УВмф, (14) где константв1 ди д' являются зарядами. Калибровочнвге поля 3 Жд(х) = ^ Тк Жк (х), Вд(х) (15) к=1 принимают значения в алгебрах Ли §и(2) и и(1) соответственно, а их тензорв1 напряженности определяются формулами Ж^ (х) = (х) + д[Жм(x),ЖV (х)], (х) = дЖ(х) - д„Жк(х), В^(х) = В^(х) = (х) - д„В^(х). (16) Вместо полей (15) вводятся новвге калибровочнвге поля 2^(х) = ^д2+д'2 ^Ж3(х) - д'В^(х)), АЛх) = ^д2+ д'2 (д'Жм(х) + дВЛх))’ Ж±(х) = ^2 (ж1(х) * *Ж2(®)], (Ж) имеющие непосредственный физический смысл. Для генерации масс векторнвтх бозонов вводится специальный механизм спонтанного нарушения симметрии. Основное состояние бозонного лагранжиана /. в = Ф г + Ж представляет собой конфигурацию полей Ж^ = В = 0, обнуляющих калибровочный лагранжиан /.и--' (12) и доставляющих минимум лагранжиану полей материи /.ф (13). Основные состояния лежат на трехмерной сфере р2 + Д + у3 + у) = V2 в четырехмерном пространстве вещественных полей Ф4 = {рк}, ф1 = Р1 + ^р2, ф2 = р3 + Одно из основных состояний фтс = -^2 (0, 0, 0, V)*, V = соп§1 (уголка А на 12 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=