- матрицы Паули, ег ,ег,и1 - двухкомпонентные лоренцевы спиноры. (Мы ограничиваемся рассмотрением толвко частиц. Для учета античастиц поля должнв1 бв1тв четырехкомпонентными биспи- / _« + х \ норами Дирака.) Поле ф выбирается в виде ф — I х 2 о I , а обозначают ковариантнвге производнвге левв1х и правв1х лептон- нв1х полей ^м^1 = - г-*= (ж+т+ + Жм-Т^ Д - - 2/ (Тз - 8ш2 0^ - геА/ЗЬ,, СО8 ' /1.ег — д/ г Ъд ^А^ет со8 + Д 81п Д' ч (21) где Т± — Т ± 2Т2, ф — У + Т3 еств генератор электромагнитной подгруппв1 и(1)ет, У — 21 - гиперзаряд, е — дд'(д2 + д'2)--2 - заряд электрона и вт 0,г — ед-1. В терминах полей электронов и нейтрино лептонный лагранжиан (20) записвтвается в виде У. — е^Т/д^а + е!гт^е - те(е!е{ + ) - Нех(е!ег + е\ег) + дсов20ад + , + +^---- х— VI Т2^1 + е^{ ТА/VI + д сов 0ШеГА-У/г2 сов 0Ш 1 -д' вш 0адеГТ/У^ег + и^Трд/М - 2 9 0 е/тм2мег + 2 СО80 +772 + е1 Т/^-и1]ч (22) где те — Не -У масса электрона в хиггсовском вакууме. Кварковый лагранжиан строится аналогично лептонному лагранжиану У.> (ф2-Т / + иг Ът1.^1.1,иг + 4 -к,^ (ф!^1) + (О^ф)0г] - Ни[иГ(ф^1) + (ф/фХ], (23) где левые кварковые поля образуют Зи(2)-дублет — ( и | , т Д <Ь ) правые поля иг X являются ЗУ (2)-синглетами, <Т^ — —кфк, йе — 15 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=