1, ^гг = —1 образуют сопряженное представление группы (2), Ли, Ла есть юкавские константы связи. Для частиц все поля щ , дц иг, дг являются двухкомпонентными лоренцевыми спинорами. Ковариантные производные кварковых полей равны д^1 = (дм— Тк — ч' 6В/^ В 'Г • [■■)/>иг — з ВЦ иг > [-)цдт — ^дм + з вц^ дг • (24) Кварковый лагранжиан (23) в терминах полей и и д-кварков можно записать в виде 1-п = д/пцдд д + д* — т^ д + д]дг) — Л^хИ д1 + ) — — |д{тдАддг — (| сов 0^ + д6 вт 0^ д^тцДц^ — —1 д' сов 0Шд,.тмАмдг + 1 д' вт 0Шд]тцДцдг+ +и/гтцдд щ + и] /т^д^иг — ти(и] и + ) — Лих(и] и + Ци) + + (| сов 0ад — д6 вш 0^ и^Тц2 ци + уи^ТцА^ + +^| | "1 ъ и д/+ + 2 . 2 . +3д сов 0адиГтцАциг — 3д вт 0адиГтц2циг, где ти — Ли у, та — Ла у обозначают массы и- и д-кварков в хиггсовском вакууме. (25) 3. Электрослабая модель при низких температурах В калибровочных теориях группа инвариантности лагранжиана определяет взаимодействия между частицами теории, тогда как векторы из пространства представления задают поля частиц. 16 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=