3.1. Упругое рассеяние нейтрино Чтобы прояснить физический смысл параметра деформации ф рассмотрим упругое рассеяние нейтрино на лептонах и кварках. На рис. 5, а) представлена диаграмма, описывающая взаимодействия нейтрино с электронами посредством заряженных токов с помощью обмена Ж-бозонами, а на рис. 5, Ь) - с помощью нейтральных токов путем обмена Я-бозонами. При подстановке преобразованных полей (30)—(32) обе вершины на диаграмме 5, а) умножаются на ф2, а пропагатор виртуально го поля Ж умножается на ф-2, поскольку пропагатор есть обратный оператор к оператору свободного поля, который для поля Ж умножается на ф2. Для диаграммы на рис. 5, Ь) только одна вершина приобретает множитель ф2, тогда как вторая вершина и пропагатор поля Я не изменяются. а) Ь) Рис. 5: Упругое рассеяние нейтрино на лептонах. Таким образом, амплитуды вероятностей для заряженных и нейтральных слабых токов преобразуются одинаково М ф2М. 22 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=