Сечение пропорционально квадрату амплитуды, следовательно, сечение упругого рассеяния нейтрино на лептонах при деформации (26) калибровочной группы умножается на е4- При энергиях нейтрино те ЕV ти- оно вносит основной вклад во взаимодействие нейтрино с лептонами и имеет вид [15,16] (VI = Ср(х), (51) где Ср = 1,17 • 10-5 ГэВ-2 есть константа Ферми, 8 - квадрат энергии столкновения в системе центра масс, /(х) - функция угла Вайнберга, х = втПринимая во внимание, что параметр е безразмерный, можно написать о„1 = еЧ = (Ср 8)(Ср /), (52) где од - сечение рассеяния при е = 1, и получить выражение параметра деформации через константу Ферми и энергию нейтрино в системе центра масс е2(8) = /Ср 8. (53) Диаграммы упругого рассеяния нейтрино на кварках посредством нейтральных и заряженных токов изображены на рис. 6. Они преобразуются аналогично диаграммам рис. 5. Сечения рассеяния нейтрино на кварках при энергиях те ЕV т.ц/ имеют такой же вид (51) [15] (ю = Ср 8/(х), = Ср 8/(х). (54) Нуклоны представляют собой сложные образования из кварков, поэтому в выражении для сечения рассеяния нейтрино на нуклонах появляется формфактор <^п = Ср 8#(х), (55) но оно по-прежнему преобразуется согласно (52). При энергиях те ЕV т.ц/ упругое рассеяние вносит основной вклад в общее сечение одт взаимодействия нейтрино с веществом, поэтому последнее при деформации калибровочной группы (26) ведет себя аналогично сечению рассеяния нейтрино на лептонах а (51), (52). 23 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=