(95) +... - 4рар где выписаны только слагаемые, характеризующие и кварк. Отметим, что в КХД отсутствует механизм спонтанного нарушения симметрии, поэтому глюоны являются безмассовыми частицами. Лагранжиан КХД имеет богатое динамическое содержание. Он описывает сложный спектр адронов, цветовой конфайнмент кварков, асимптотическую свободу и много других эффектов [2]. 6. Высокотемпературный предел квантовой хромодинамики При температуре порядка 0,2 ГэВ в результате фазового перехода из кварк-глюонной плазмы образуются адроны и следовательно кварки оказываются запертыми в адронах, т. е. перестают существовать в свободном состоянии [3]. Поэтому имеет смысл рассматривать только высокотемпературный предел КХД [18,19]. Будем считать, что деформационный параметр для КХД такой же, как и для электрослабой модели. В данном разделе оставим только два вида кварков д = иД и учтем преобразования лептонных и кварковых полей (72), (73), приводящих к высокотемпературному пределу электрослабой модели. Деформированная специальная унитарная группа (3; е), отвечающая ее максимальной контракции [11], определяется согласованным действием матричного элемента группы на вектор в цветовом пространстве Сз(е) ^/(е) = и (е)д(е), действии остаются инвариантными предельные эрмитовы формы ире)и(е) = |их|2 + е2 |и212 + е4 |из|2 , ^(еДД) = |Д |2 + е2 |^|2 + е4 |йз|2 . 37 ' ип еи12 е2и1з \ е<?2 = еи21 и22 еи2з '/2 , (96) е2'г / е2из1 еиз2 изз / \ е^з / где дх = и1 или еД, г/2 = и2 или ей2, г/з = из или ейз. При таком (97) Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=