где г — -3, -1,1,3, 5 для ^-кварка иг — -2,0,2,4,6 для й-кварка. Здесь М°к — Мгк (г — 1) исходная амплитуда немодифицирован- ного процесса с компонентами кварка ж ^к■ Сечение процесса пропорционально квадрату амплитуды — |Мг&|2- Поскольку параметр г мал, то основной вклад в общее сечение ст/о/ при увеличении температуры Т дают каналы, пропорциональные г с отрицательными степенями, т. е. а,(Т; ф — • г-р — = С • Т™, (119) где р — 2, 4, 6. Вклад остальных процессов либо не изменяется, либо уменьшается по сравнению со стандартной ситуацией. Максимальный вклад в температурную зависимость полного сечения рождения бозона Хиггса вносит канал М31 (г) с участи ем й-кварка при р — 6 стфТ; д) — Т'6СТПВ, В — соп8^ (120) С участием й-кварка канал М31(г) вносит максимальный вклад при р — 4 ст*(Т; д) — Т4^СТПС, С — сопз1. (121) Результаты измерений сечения рождения бозонов Хиггса в четырехлептонном распаде, полученные на БАК в течение ряда лет при столкновении протонных пучков при разных энергиях, приведены в обзоре РагНс1е 1)а1л? Сгоир [20]. Эти данные в единицах пикобарн (1пб — 10-36см2) отражены в табл. 1. Таблица 1: Сечения рождения бозонов Хиггса. Е, ТэВ 7 8 13 14 СТ1о1, Пб 17 22 56 57 Из немногочисленных данных табл. 1 можно заключить, что, вероятнее всего, измеренные сечения демонстрируют линейную зависимость от энергии сталкивающихся протонов ауо< ~ Е. Энергия глюонов, участвующих в образовании треугольной петли кварков и последующем рождении бозона Хиггса, прямо пропорцио- 49 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=