нальна энергии протонов. Экспериментальные исследования воспроизводят процессы, происходившие в космической среде при температурах, когда глюоны находились в термодинамическом равновесии с другими частицами стандартной модели. Поэтому логично предположить, что термодинамическая температура Вселенной Т и энергия столкновения Е протонных пучков в БАК пропорпорциональны друг другу Т ~ Е. Подчеркнем, во избежание недоразумений, что именно пропорпорциональны, а не тождественны. В итоге получаем линейную зависимость экспериментальных сечений от температуры ~ Т. Для приведения в согласие теоретической зависимости (119) сечения каналов рождения бозонов Хиггса при увеличении энергии (температуры) с экспериментальными данными ~ Т воспользуемся свободным параметром д, задающим связь деформационного параметра с температурой. В результате для канала рождения ^-кварка с амплитудой Мз1(е) (см. рис. 14) и наибольшей зависимостью от температуры (120) при // = 1 получим такую же линейную зависимость <?с(Т) ~ Т, а для канала рождения Ь-кварка с той же амплитудой Мз1(е) линейную зависимость а^(Т) ~ Т получим, согласно (121), при д = 1. Масса Ь- кварка на два порядка меньше массы ^-кварка (т< = 173,2 ГэВ, ть = 4, 2 ГэВ), поэтому образование Ь-кварковой петли при взаимодействии глюонов много более вероятно, чем петли ^-кварков. Отсюда можно предположить, что именно канал Ь-кварков с амплитудой Мз1(е) обеспечивает основной вклад в сечение рождения бозона Хиггса. Таким образом, при высоких энергиях параметр деформации (70) обратно пропорционален первой степени температуры е4 (г; д = 1) = Т, То = 102 ГэВ. (122) Примечательно, что при низких энергиях параметр деформации (58), полученный из сечения рассеяния нейтрино, пропорционален также первой степени температуры <4(Т) = Т, То = 102 ГэВ. (123) 50 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=