144 Гл. 8. Контракция электрослабой модели А, г? — конотанты. Ковариантная производная ВрР = ^^г^ТкА^р-гд'У^ (8.11) для полей материи 901,902 равна - 1(дА1 + д'в^ - м2>2, °р.Г2 = др<Г2 + |((4 - д'вц}<)>2 - ' м2>ь (8,12) Проотранотвенно-временные переменные нумеруютоя гречеокими ин- декоами, пробегающими значения д, и,... = 0,1,2,3. Для получения маоо у векторных бозонов иополвзуетоя опеци- алвный механизм опонтанного нарушения оимметрии (или механизм Хиггоа). Одно из ооновных ооотояний лагранжиана Вв Ак = Вр. = 0 (8.13) выбираетоя в качеотве вакуума модели, л затем раооматриваютоя малые возбуждения полей (ДО), (д2(ж) = + х(ж))> А“(ж)> ВДж) (8-14) отнооителвно этого вакуума. Матрица (2 = У + Т=^д Оу’ которая аннигилирует ооновное ооотояние ОА:''С = 0, является генератором электромагнитной подгруппы [7(1)тТО. Вводятоя новые поля = 4- (4 щгАВ, 2, = -^== (дА1 - дв), А- = /1^ (8-15) V 92 + 92 где ^О еотв комплеконые = Ту+, л Дя, — вещеотвенные поля. Бозонный лагранжиан (8.7) можно запиоатв в виде В; 42 ■Рв?. (8.16) Как обычно, члены второго порядка по полям 42) = | аД2 - + \тГ2^ - + (8.17) где 2^ = - д„2, 2- = д»А:, - д„А», - УТУ±, опиоывают опектр бозонных чаотиц модели, л члены более выооКоми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=