8.2. Электрослабая модель с контрактированной группой 149 где по-прежнему слагаемые второго порядка соответствуют бозонам модели, а слагаемые более высокого порядка описывают их взаимодействия. Лептонный лагранжиан (8.21) полей электрона и нейтрино преобразуется к виду Ьдф) = дпе1 + 4^9^. - те(4е + е^еД + + д™82%№ 4т^е1 - еертАп^ - р'соа 0№е}ТяАяег+ А СОЗ и-цу +д' 81п0те1т^ег + у2< 1^1тр2рУ1+ I А СОЗ ицу + ^2 + ^^7^] } = Ьь.ь + /ЬД./- Кварковый лагранжиан (8.25) после преобразования равен (8.38) где те = кеу/\/2 и ти = киУ/у/2, ту = куу/у/Ъ еств мг^с<^1ы электрона и кварков. Полный лагранжиан модифицированной модели дается суммой Щ) = Бв(у) + Лд(у) + З Д) = БЬ + у%. (8.40) Бозонный лагранжиан Тв(у) рассматривался в работах [158, 159], где было показано, что массы всех бозонов электрослабой модели не изменяются при контракциях у2 —> 0 в обоих вариантах, как стандартном [158], так и без бозона Хиггса [159]. В этом пределе вклад .гБр полей нейтрино, ТУ-бозонов и ы-кварка, а также их взаимодействий с другими полями, в полный лагранжиан (8.40) становится исчезающе малым по сравнению с вкладом 1у, электрона, й-кварка и оставшихся бозонных полей. Таким образом, лагранжиан (8.40) описывает оченв редкое взаимодействие нейтрино с веществом, которое в стандартной модели состоит из кварков и лептонов. Вместе с тем, вклад нейтринной части у2Бр в полный лагранжиан увеличивается с ростом параметра у'2, что Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=