Таблица 2 Определение модулей упругости кристаллов Распространение упругой волны Направление смещения в упругой’волне Сингония моноклинальная ромбическая тетрагональная тригональная гексагональная кубическая классы 9, 10, 13 классы 11, 12, 14 классы 16, 17 1 классы 18, 20, 21 1 [001] [001] Сзз Сзз Сзз С33 Сзз Сп 100] си с« С« с« Си Си Си 010] Си с,. С„ с„ Си Си Си [110] 110] 1/2 (С. + * Си . С‘12 + 2Свв) [ИО] 1/2 (С„ — С,2) * 1/2 (С. - 1'2 (С.,- - Си) -С12) [001] 1/2 (С« + с,. Сц ♦ Си Си + Си) [100] я С6в с1 сея ♦ * * с„ Сц 1/2 (Сп - * * - СГ.) ■001] Си ♦ Си * [011] 011] * * '011] * * :юо] 1/2 (Ск + * 1/2 (Си + [010] [010' С22 С22 с„ ♦ * • • 1001 * с(( С С« * * ♦ * |100 * Сев ♦ • * [101] [ЮГ * * [ЮГ * * [010 1/2 (С., + 1/2 (С,, + 1/2 (Си . С’бв) ♦ * + Свв + 2С„) + Сев) 1 Примечание. Звездочкой указаны направления, в которых для определения независимых модулей упругости нет необходимости измерять скорости звука. кубической сингонии достаточно одного направления [110], в кристаллах гексагональной, тригональной и тетрагональной — четырех и только в кристаллах ромбической и моноклинной необходимы измерения во всех шести перечисленных направлениях. В табл. 3—8 по тем же данным с дополнениями для кристаллов ряда минералов приведены значения модулей упругости при комнатной температуре. Из имеющихся определений выбраны результаты импульсного метода, в ряде случаев приведены все данные. В последние годы закладываются основы новой теории упругости, краткое изложение которой можно найти, например, в учебнике Г. С. Жданова (1962). Согласно этой теории, тензоры напряжений и деформации уже не считаются симметричными, а максимальное количество констант упругости оказывается равным 45, так как эта теория затрагивает все физические свойства кристаллов, связанные с напряжениями и деформациями (пьезо22 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=