Источник Франка—Рида является только одним из возможных механизмов движения дислокаций. Механизм, предложенный Дж. Келером (КосЫег, 1950) и Е. Орованом (Ого\уап, 1954), рассматривает образование новых дислокационных петель следом за движущейся дислокацией в результате многократного поперечного скольжения винтовых дислокаций (рис. 21). Этот механизм получил всеобщее признание после экспериментального его подтверждения Дж. Гилманом и В. Джонстоном (1960). • Пока трудно предположить, какой механизм размножения дислокаций более универсален. Рис. 20. Последовательность стадий работы источника Франка—Рида. Вполне определенным можно считать сами факты размножения дислокаций и движения дислокационных петель по плоРис. 21. Механизм размножения дислокаций Гилмана— Джонстона. - . а — исходная полупетля; б — расширившаяся полупетля при наблюдении ее с верхней поверхности; в — кристалл, расколотый через петлю; г — кристалл, протравленный после раскалывания (выявлены новые петли, не видимые на верхней поверхности). скости скольжения, которые иллюстрируются зарисовками с микрофотографий (рис. 22, а—з). На рис. 22, в, г прослеживается процесс движения дислокационной петли в кристалле германия, которая при увеличении напряжения постепенно перемещается от положения а к положению в и далее к с (с пространственной схемой полупетель). То же самое показано и для кристалла фтористого лития (рис. 22, 5, е). Размножение дислокаций в кристалле германия четко видно на рис. 22, ж. Кристалл протравливался дважды. При первом травлении была обнаружена лишь одна дислокационная петля в плоскости скольжения, фиксированная двумя большими ямками, но, как выяснилось повторным травлением, эта петля многократно размножалась. 42 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=