б) для направления и' =и (НК + КУ + ЛИ"') — 2И (Ни Д- Ки + Л»), V' = и (НИ + КУ + 1ЛУ} — 2Г (Ни + Ки + Ьи>), и' == т (Ни + КУ + ЬУ) — 2\У (Ни + Ко + Лю). Обе группы уравнений можно записать в форме матриц, вид которых зависит от кристаллографической системы кристалла и элементов двойникования (РоЬеЪ, 1955). а А Рис. 26. Движение атомов при двойниковании кальцита (а) и алмаза (б), а — элементы двойникования =(011); в верхнем правом углу изображена часть решетки в двойниковом положении, начальное положение структурных_единиц показано пунктиром (по РаЬз1 1955); б — элементы двойникования #1=111!}, ■/= [112]; крупные черные кружки — атомы, лежащие в плоскости (110), проходящей через центр элементарной ячейки; чцэные мелкие кружки — атомы, лежащие в плоскости (110), отстоящей от первой плоскости на 1/4 плоской диагонали; белые кружки — исходные положения; кружки с чертой — положения атомов после двойникового смещения (по Е1118 апй ТгеиНп^, 1951). Основываясь на геометрических закономерностях механического двойникования и физических свойствах кристаллов, можно аналитически не только предсказать способность кристаллов к деформации двойникованием, но и вычислить элементы двойникования. Такой расчет разработан, в частности для металлов, и изложен А. А. Урусовской в одной из глав монографии М. В. Классен-Неклюдовой (19606). Итак, выше мы рассмотрели формально механическое двойникование кристаллов как деформацию простым сдвигом. На самом деле такой простой механизм деформации с таким движением эле56 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=