который может пронизывать весь кристалл. Присутствие густой сети таких очень тонких каналов приводит к увеличению объема ’ • • * • '7' ' >■- ‘«Я - ■ -ШИН/ Г. I-.- Г-)'. ■ Г • ' •■ФИМ кристалла. Для познания особенностей двойникования представляет интерес строение границ двойниковых прослоек. Как известно (Классен-Неклюдова, 19606), эти границы могут быть двух видов: когерентные, т. е. параллельные плоскости двойникования, и некогерентные, отклоняющиеся от плоскости двойникования. Когерентные границы, как правило, прямолинейны. Решетки субиндивидов в двойниковом и первичном положении либо непосредственно контактируют друг с другом, обладая одним общим атомным слоем, .либо между ними имеется переходная область, в которой общими для обеих ' решеток являются два атомных слоя, лежащие на границах этой области. В первом случае атомы вдоль границы между субиндивидами располагаются точно так, как и в исходной кристаллической структуре. Во втором случае структура переходной области соответствует структуре одной из полиморфных модификаций вещества деформируемого кристалла. Когерентное сопряжение двойниковых компонент не вызывает появления в кристалле макроскопических напряжений первого рода(т. е. остаточных напряжений, уравновешенных в объеме кристалла), хотя возможны нарушения ближнего порядка атомов в области контакта, вызывающие ' напряжения третьего рода (остаточные напряжения, уравновешенные в объемах атомных размеров). Поэтому возможности для преимущественного образования сколов (отдельности) по когерентным границам ограничены, и только в том случае, если энергия когерентной границы сопоставима по величине с поверхностной энергией кристалла, отдельность по ней может иметь место. Некогерентные границы могут быть как плоскими, так и криволинейными, ступенчатыми. Форма прослоек с такими границами чаще клиновидная, сигарообразная, чечевицеобразная. Некогерентные границы характеризуются иррациональными или высокими индексами. Если двойники имеют некогерентные границы, в них должны возникать напряжения первого рода. Поэтому неРис. 28. Вид в отраженном поляризованном свете полосы аккомодации в двух проекциях (по Мооге, 1955). а — на плоскости скола цинка по базису; б — на срезе, перпендикулярном плоскости базиса; темный клин — двойниковый субиндивид; светлый треугольник — полоса аккомодации. 59 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=