Критическое скалывающее напряжение достигает максималь- ь ного значения при ^=-5: ь а 2л• Полагая 6=й, получим т. е. критическое скалывающее напряжение оказывается равным примерно 1 /6 от модуля сдвига. Введение поправок на характер сил взаимодействия между атомами и на возможность возникноРис. 11. Схема жесткого сдвига. а — равновесное расположение атомов в атомных плоскостях, прилегающих к плоскости скольжения; б — постепенное смещение одной плоскости относительно другой под действием внешнего напряжения т; в — нижняя атомная плоскость, сместившаяся относительно верхней атомной плоскости на одно атомное расстояние. Рис. 12. Сдвиг, создающий краевую дислокацию НЕ. Стрелки — направление перемещения дислокаций. вения при сдвиге других механически устойчивых конфигураций атомных плоскостей в решетке С приводит к значению тЕ—-^у. Однако сравнение экспериментальных значений \ с теоретически вычисленными по вышеприведенной формуле показывает, что теоретическая прочность кристаллов оказывается на 3—4 порядка выше экспериментальной. Можно было бы считать, что тепловое движение атомов снижает критическое скалывающее напряжение, но даже при абсолютном нуле критическое скалывающее напряжение в тысячу раз меньше значения, вычисленного по модели напильника. Это приводит к мысли, что сдвиг в кристаллах нельзя трактовать путем простого распространения теории упругости на случай больших деформаций. Вероятно, необходимо исходить из каких-то нарушений идеальной структуры, существующих в реальных кристаллах и являющихся причиной наблюдаемых пластических свойств. 34 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=