В 1926 г. была опубликована работа И. В. Обреимова и Л. В. Шубникова (1926), которые показали образование в кристаллах незавершенных (несквозных) сдвигов, и на основании этих экспериментальных данных И. В. Обреимов выдвинул гипотезу о возникновении в деформированных кристаллах атомного нониуса, т. е., ' согласно современной терминологии, дислокаций. В 1934 г. одновременно и независимо друг от друга Е. Орован (Ого- уап, 1934), М. Поляни (Ро1апу1, 1934) и Дж. Тейлор (Тау1ог, 1934) также пришли к выводу о дислокационном механизме трансляционного скольжения, причем Дж. Тейлор в своей работе прямо ссылается на эксперименты И. В. Обреимова как на основу для своих теоретических построений. . Эта остроумная, построенная чисто умозрительно гипотеза была успешна развита трудами многих ученых (Конторова и Френкель 1938; Классен-Неклюдова, Конторова, 1944,; Классен-Неклюдова, 1960а; Веа(1, 1953; Степанов, 1954; Инденбом, 1958, 1960; Классен-Неклюдова и Урусовская, 1968) 5 и блестяще подтверждена экспериментальными данными, превратившись в строгую стройную теорию. Дислокациями называются нарушения структуры кристалла, захватывающие в каждый момент лишь относительно небольшое количество атомов и способные перемещаться при определенно созданных условиях. Возможны два вида дислокаций — краевая (линейная) и винтовая, в комбинации они образуют криволинейную (так называемую смешанную) дислокацию. Сущность краевой дислокации ясна из рис. 12, иллюстрирующего сдвиг соседних атомных слоев на одно межатомное расстояние в правой части плоскости АНЕИ, тогда как в левой части плоскости НВСЕ этого не произошло. Граница НЕ, отделяющая эти части плоскости, и представляет собой краевую дислокацию. Вектор Д называется вектором сдвига или вектором Бюргерса и характеризует степень развития скольжения в плоскости АНЕБ. Краевой дислокации соответствует такое расположение атомов, когда в объеме кристалла одна из атомных плоскостей оборвана или, как говорят, введена лишняя атомная плоскость ОМ, называемая экстраплоскостью (рис. 13). Поэтому ряд 1, лежащий над плоскостью сдвига, содержит на один атом больше, чем подстилающий его ряд 2. Наиболее сильные искажения сосредоточены в непосредственной близости от центра дислокации О. Искажения уменьшаются по мере удаления от центра и уже на расстоянии нескольких атомных диаметров настолько малы, что кристаллы имеют почти совершенную структуру. Область максимальных искажений вблизи центра дислокации называется ядром дислокации, а область вдали от центра ядра, где деформации настолько малы, что к ним можно применять теорию упругости, — упругой областью. 6 6 Полный список литературы можно найти в библиографических указателях «Дислокации в кристаллах» (1959, 1966), хороший обзор теории дислокаций дан А. Коттрелом (1969). 3* 35 Коми научный центр Уро РАН
RkJQdWJsaXNoZXIy MjM4MTk=